GB/T4960.9-2013
核科学技术术语第9部分：磁约束核聚变
Glossaryofnuclearscienceandtechnologyterms-Part9：Magneticconfinementfusion
- 中国标准分类号（CCS）F40
- 国际标准分类号（ICS）27.120.01
- 实施日期2013-07-01
- 文件格式PDF
- 文本页数83页
- 文件大小1.24M
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核科学技术术语第9部分：磁约束核聚变
国家标准 GB/T4960.9一2013 核科学技术术语 第9部分:磁约束核聚变 Gossaryofnuclearscienceandtechnologyterms Part9:Magneticconfinementfusion 2013-02-07发布 2013-07-01实施 国家质量监督检监检疫总局 发布 国家标准花管理委员会国家标准
GB/r4960.g一2013 核科学技术术语 第9部分:磁约束核聚变 范围 GB/T4960的本部分规定了磁约束核聚变领域常用的术语及其定义
本部分适用于磁约束核聚变领域内编写标准和技术文件、翻译文献及国内外技术交流等
磁约束核聚变 2.1基础 2.1.1 磁约束核聚变magnetieconfinementfusion;MCF 利用强磁场将高温度和高密度等离子体约束足够长的时间而产生的核聚变反应,可以通过托卡马克 (2.1.284)、仿星器(2.1.273),反场箍缩(2.2.117)、Z箍缩(2.1.306)以及0箍缩(2.1.283)等途径实现
2. 1. 声加热acousticheating 由磁泵抽运加热等离子体的方式
注:磁泵抽运的频率远低于离子碰撞频率,同离子通过发生磁泵抽运的区域的渡越频率同一数量级
在这种情况 下,振荡场产生能被等离子体吸收的声波 2.1.3 绝热压缩adiabaticcompressionm 通过磁场压缩等离子体,保持其磁矩不变的过程
绝热压缩加热adiabatieccompressionheating 通过绝热压缩加热等离子体
2.1.5 绝热不变量adiabaticinvariant 当磁场随空间或时间变化时,带电粒子在磁场中运动的某些保持不变的参量或由它们组合起来的 -些保持不变的量
这些参量包括磁矩、纵向不变量,通过粒子漂移轨道的磁通量等,它们是准静态过 程中的不变量
2.1.6 先进堆创新和评价研究AdvancedlRcsearehInnovationandEvaluationStudy;ARIEs 美国从20世纪90年代开始的一项磁约束聚变反应堆设计研究计划
至今已设计研究过多种聚变 反应堆:ARIESI基于当时托卡马克(2.1.284)物理数据的适当外推而设计的装置,ARIES-和 ARIES-IN为堆芯成分不同的两个运行第二稳定性区的装置,ARIESI则是使用D'He聚变反应代替 DT反应的一种反应堆型
2.1.7 cedTokamak 先进托卡马克advance 同时具备稳态运行、高等离子体约束性能、高比压()值、高自举电流,并能有效移除能量及废料的
GB/T4960.9一2013 托卡马克(2.1.284)装置
2.1.8 阿尔芬间隙模AIfvengapmodes 托卡马克(2.1.284)等离子体的环向特性使阿尔芬波的原先的连续谐产生间隙,它们是以不连续的 无阻尼的间脓模式存在
注:这些模可以与高能粒子例如,来自聚变反应的a粒子)产生共振而激发不稳定性,造成高能粒子的反常损失
2.1.9 阿尔芬时间AIfventime 阿尔芬波沿环向方向传播一弧度所需的时间,它是磁流体不稳定性效应的一个时间标度 2.1.10 阿尔芬速度AIfvenveloeity 在磁场方向阿尔芬波在等离子体中的传播速度,它与磁场强度成正比,与离子密度平方根成反比
2.1.11 阿尔芬波AIfvenwave 基本表现等离子体磁流体动力学性质的波动现象,表现为等离子体中的一种磁场振荡
参见快阿 尔芬波(2.1.101)
2.1.12 阿尔芬波不稳定性AIfvenwaveinstability 当等离子体粒子在沿磁场方向上运动的能量大于垂直于磁场平面中的能量时,所产生的电磁微观 不稳定性
注:这是由作用在沿弯曲的磁力线流动的等离子体上的离心力引起的
这种不稳定性导致整个磁场形状来回 振荡
2.1.13 a通道效应aphachanelerrceet 通过等离子体波将聚变a粒子能量直接传递给离子
2.1.14 双极扩散ambipolardffusion 当等离子体中出现密度梯度时,电子的扩散比离子快得多,结果引起电荷分离,使等离子体内出现 电场的现象
注:这种电场引起电子迁移减慢而使离子迁移加快,达到准稳态时,电子和离子的通量密度相等假定离子电荷数 为1). 2.1.15 反常扩散anomalousdfusionm 等离子体中由非经典输运引起的等离子体粒子横越磁场的快速扩散.它使等离子体约束性能变坏
参见反常输运(2.1.17)
2.1.16 anoalouselectronthermalconduction 反常电子热传导 与等离子体中经典输运理论相比,在实验中测量到更大电子热传导损失的现象
参见反常输运 (2.1.17). 2.1.17 反常输运anommaloustransport 与等离子体中经典输运理论相比,在实验中测量到更大输运损失的现象
GB/r4960.g一2013 2.1.18 ratio 环径比aspeet 环形等离子体的大半径与小半径之比
参见等离子体几何位形(2.1.220). 2.1.19 辅助加热axiliaryheating;additionalheating 除等离子体自身效应加热之外的附加加热,主要包括中性束注人和射频波加热等
2.1.20 气球不稳定性ballooninginstability 环形等离子体中,由压强梯度在环外侧驱动的局部磁流体动力学不稳定性
2.1.21 orbits 香蕉轨道 bamana 环形等离子体中,磁场中的俘获粒子导向中心的一种常见运行轨迹,因其形似香蕉而得名
2.1.22 伯恩斯坦模Bernsteinmode 在高温等离子体中垂直于磁场传播的准静电性质的波动模式
2.1.23 比压值bhetavalue 3值 等离子体压强与磁压强之比,是磁约束的品质因数之一
2.1.24 比压极限betalimit 8极限 磁约束等离子体可达到的最大比压值
2.1.25 玻姆扩散Bohmdirfusionm 等离子体粒子横越磁场的反常扩散现象
扩散系数通常比经典扩散系数大几个数量级,而且扩散 系数与磁场强度成反比 2.1.26 玻姆输运Bohmtransport 回旋玻姆输运gyro-Bohmtransport 与长波长等离子体扰动有关的反常扩散,这类输运的约束时间随磁场线性地增大
2.1.27 自举电流bootstrap current 在存在压强梯度情况下,由新经典效应引起的环向电流,它与环形磁场系统中捕获粒子效应相关
亦称靴带电流
2.1.28 热核燃料燃耗burnfractionofthermonuelearfuel 热核反应过程中,反应燃烧掉的热核燃料质量与投料质量的比值,它取决于燃烧速率和约束的 好坏
2.1.29 中心电子密度 centralelectrondensity 磁约束聚变装置中磁轴处的等离子体电子密度
GB/T4960.9一2013 2.1.30 闭合(磁)位形 netie)configuration closedmagnet 空间磁力线闭合的一种磁场结构,以便使等离子体只有通过横越磁力线扩散才能从该系统逃逸 2.1.31 冷等离子体coldplasmua 温度效应可被忽略的等离子体模型,即比起外加约束磁场的磁压力、动(力)压力可以忽略的情形 即值远小于1). 2.1.32 集体不稳定性coleetiveinstabilities 当高能粒子的压强比较高(可与等离子体热压强相比较)时,由高能粒子激发的不稳定性
2.1.33 集体现象colleetive phenomena 由于库仑作用的长程性质,等离子体内粒子群体行为所产生的现象
2.1.34 碰撞等离子体colisiomalplasma 粒子的运动受二体短程碰撞支配的等离子体
2.1.35 无碰撞等离子体cesinlessplasmn 可以忽略二体库仑碰撞效应的理想等离子体 2.1.36 无碰撞激波collisionlessshockwave 等离子体中波阵面内的耗散机制不是库仑碰撞效应时的激波
该激波中波阵面的厚度小于平均自 由程
2.1.37 无碰撞撕裂不稳定性elsiomlesteariminstabilty 在无碰撞等离子体中,由密度和温度的不均匀性驱动的撕裂模不稳定性
通常,电子的惯性、霍尔 电流、压强梯度或者朗道阻尼是造成等离子体与磁力线分离的原因
2.1.38 约束增强因子confinementenhancementfactor 等离子体高约束模式与低约束模式的约束时间之比
2.1.39 约束时间confinementtime 表征能量(或粒子)从等离子体中损失的特征时间
洼;处于热平衡态的等离子体中,能量约束时间被定义为总储能与总加热功率之比 2.1.40 controlledthermouclearfusion 受控热核聚变 在 -个有限的空间内将很轻的原子核加热到极高温度,使其在受控条件下进行聚变反应的过程
2.1.41 coreconfinement 芯部约束 靠近等离子体中心的高温、高密度区域的能量和粒子约束
2.1.42 currentdrivenon-inductive) 电流驱动非感应 由外部注人动量(例如,用射频波或中性束注人)驱动等离子体电流的过程
可帮助实现托卡马克
GB/r4960.g一2013 2.1.284)稳态运行,并应用于优化等离子体位形以控制不稳定性和改善等离子体约束
2.1.43 会切几何位形cuspedgometry 磁力线处处凸向位形中心的磁场位形
这种位形有利于稳定磁流体不稳定性
2.1.44 回旋频率 syeltrmte requency 在磁场中,带电粒子在洛伦兹力作用下围绕磁力线做回旋运动的固有频率,其大小与带电粒子的质 量及磁场的强度有关
2.1.45 回旋不稳定性eeltron 1instability 在均匀的各向异性等岗子体中,由于粒子的回能运动同与等离子体振荡相联系的静电被之间的棚 合激发的静电微观不稳定性 2.1.46 回旋辐射cycotronradiationm 磁场中的带电粒子因其回旋运动而发出的辐射
2.1.47 回旋共振eyelotronresonanee 电磁波的频率接近带电粒子的回旋频率(及其谐波)时出现的波与等离子体能量交换的现象
2.1.48 回旋共振加热ceyeotronresonanceheating" 利用射频波,通过回旋共振机制加热等离子体的方法
包括离子回旋共振加热与电子回旋共振 加热
2.1.49 圆柱形近似ceylindriealapproximation 大环径比条件下对托卡马克环形几何位形的一种近似
2.1.50 气阿尔法光Daphalight 气阿尔法辐射Dapharadiationm 冗原子的电子由n=3退激至n=2所发出的可见光辐射
2.1.51 “D"形等离子体D-shapedplasmma 具有形似英文大写字母“D"形横截面的等离子体
2.1.52 德拜长度Debyelength 德拜球半径Debyesphereradius 个电子受到一个给定的正离子电场影响的距离,它是等离子体中的一个特征长度,是电子电荷密 度能够明显地区别于离子电荷密度的距离的量度
.1.53 2 简并位形degenerateconm nfiguration 由简并磁力线形成的闭合磁位形,即磁力线在绕位形有限次数之后本身正好闭合的位形
2.1.54 limit 密度极限density 稳定运行的磁约束装置中等离子体所能达到的最高密度
GB/T4960.9一2013 2.1.55 气-气反应 deuterium-deuteriumreactiionS D-D反应 尔核间的聚变反应 反应式为 D+D一n十'He DD-p十T 等概率地生成氮核/中子,爪/质子的同时释放能量
2.1.56 D'e反应deuterium-helium-3reaction;D'!ereaetionm 尔与氮之间发生的受控聚变反应,反应式为 -一p+'He十18.4Mev D十He 注:因燃料没有放射性,且不直接产生中子,这种反应比爪-爪反应更具有安全和环保的优点
但聚变条件更高
2.1.57 气-气等离子体deuterium-tritiumplasmma 由爪和爪混合物形成的等离子体
2.1.58 气-气反应deuterium-tritiumreaection 目前最有希望实现聚变能应用的反应: D+Tn+'He+17.6MeV 又称DT反应(DTreaetion)或爪-爪燃烧(DTburn). 2.1.59 逆磁效应diamageticeffteet 逆磁电流产生的磁场与原来的磁场方向相反,使通过等离子体的磁场强度减弱的效应
2.1.60 逆磁等离子体diamagetieplasma 当磁通量穿过等离子体时,由于产生的感应电流形成一个反方向的磁通量,而使等离子体的磁通量 减少 2.1.61 色散关系diispersionrelationm 等离子体波动或不稳定性的频率和波矢量之间的关系
2.1.62 等离子体位移displaemet ofplasma 等离子体偏离宏观平衡位置的移动
2.1.63 破裂disruption 等离子体的温度陡然下降并使等离子体放电在短时间出现瞬间淖灭的现象,它导致放电中断并严 重损坏核聚变装置
也称为等离子体破裂(plasmadsruption). 2.1.64 破裂不稳定性disr srupheinstabtsy 托卡马克(2.1.284)装置等离子体中最常见的宏观不稳定性
主要特征是:磁通量突变,电流通道 迅速(几十微秒内)膨胀等离子体环显著地向环内侧移动,等离子体环电压波形图上出现负尖脉冲,同 时等离子体电流波形图上出现正尖脉冲,能量和粒子输运增强(温度、密度、杂质浓度分布发生突变,软 X射线信号也发生相应变化)
破裂不稳定性依其特征可分为内破裂和外破裂
内破裂主要表现为由
GB/r4960.g一2013 等离子体中心区软X射线发射强度波形图上的锯齿振荡,可用m=1的撕裂模不稳定性来解释
外破 裂又依其电压波形图上负尖脉冲幅值大小分为大破裂和小破裂
破裂不稳定性的发生不仅限制其等离 子体参数的进一步提高,约束性能变坏,甚至引起等离子体电流突然中断
2.1.65 离解复合dissoeiativerecombinationm 电子同正的分子离子相结合,随之是分子离解的过程
所形成的原子带走过剩能量
如: H十十e-H,”H十H 2.1.66 偏滤器物理divertorphysics 与偏滤器有关的物理问题
2.1.67 双零平衡 doublenulleguilibrium 有两个极向磁场零点存在的等离子体平衡位形
2.1.68 漂移回旋共振不稳定性driteseotrrewnaneeinmstabhiitsy 在绝热不变性遭到破坏的某个频率范围内(包括粒子回旋频率)的静电漂移不稳定性
当横向漂移 波和离子回旋运动发生共振时,这种不稳定性具有最高的增长速率
2.1.69 漂移耗散不稳定性dritdissipativeinstability -组类似于无碰撞漂移不稳定性的静电不稳定性,但其增长率同碰撞有关,而不是同共振粒子有关
2.1.70 漂移不稳定性drittinstability 由垂直于磁场方向的空间密度梯度或温度梯度引起的等离子体逆磁漂移所形成的一类微观不稳定 性
又称为普适不稳定性
2.1.71 漂移动理学理论drikinetietheory 描述粒子导向中心分布丽数的动理学理论
2.1.72 漂移轨道driftorbits 在横向电场和非均匀磁场中带电粒子的运动轨道
2.1.73 漂移面driftsurlaee 根据绝热不变性定律,粒子导向中心被限制在某个面上运动
2.1.74 漂移波driftwave 在不均匀等离子体中,由于温度、密度或者磁场强度等梯度的出现,在垂直于磁场和梯度方向形成 漂移流从而形成的波动
1.75 2 驱动电流drivenm current 用外加手段例如电磁感应、中性束以及射频波)产生的等离子体电流
2.1.76 尘埃等离子体dustyplasm 由大量电子、离子及带电和不带电尘埃粒子组成的宏观电中性体
GB/T4960.9一2013 2.1.77 euctuations 边缘涨落elge 在等离子体边界区域发生的密度或者电场的波动
2.1.78 边缘局域模edgeloealizedmode;ELM 在高约束(H模)状态下由边缘很窄的区域形成的高压强梯度引起的张弛性不稳定性
它会瞬间 导致粒子和能量从边缘损失掉
2.1.79 边缘物理edgephysies 等离子体边界区域的物理问题 2.1.80 边缘等离子体edgeplas1a 靠近最后一个封闭磁面内侧的等离子体
2.1.81 短时距方程eikonalequatiomm 电磁波或声波在非均匀介质中传播的方程,只有当介质性质的变化在波长距离范围内很小时,它才 有效
2.1.82 B-层E-layer 在天体器装置上用来形成、加热及约束所包围的等离子体的相对论电子层
它是由相对论电子束 产生的
向磁镜装置注人一束通量充分高的电子流,则由电子流产生的磁场可超过初始磁场,从而形成 与初始磁场反向的相对论电子圆柱层
2.1.83 电磁载荷eleetromagneticload 因载流等离子体运动在周围导体结构中感生的电流所产生的机械载荷
2.1.84 电子回旋频率eleetroneyelotronrequeney 电子在磁场中作回旋运动的角频率
2.1.85 电子回旋共振加热eleetroneyeotronresonantheating;CRH 其频率与电子回旋频率相匹配的射频波辅助加热手段
2.1.86 电子回旋波eleetroneyeotronwave;Cw 平行于外加磁场传播的圆偏振射频波,其频率低于电子回旋共振频率
2.1.87 电子等离子体频率 electronplasmafrequency 等离子体中电子的自由静电振荡频率
2.1.88 电子温度 electrotemperature 电子的动理学温度
2.1.89 静电约束electrostatieconmfinement 用电场约束等离子体
GB/r4960.g一2013 2.1.90 静电波eleetrostaticwave 在等离子体中由电中性扰动引起的纵波
2.1.91 边缘局域H模ELMyH-mode 伴随有边缘局域模的高约束模式(H模)
2.1.92 拉长比elomgaton 等离子体极向截面高度与宽度之比
2.1.93 经验定标公式empiriealscalingformulas 根据实验数据分析而拟合出来的描述等离子体参数随实验参数变化的公式
2.1.94 能量得失相当enerbreak-even 核聚变释放出来的能量与用于加热等离子体能量相等的条件
也称为得失平衡(Break-e -even
2.1.95 能量约束时间enerycontinementtime 表征能量从等离子体中损失的特征时间,其数值等于等离子体的总能量与能量总损失功率之比
2.1.96 能量约束时间定标律energycomfinementtimesealinglaw 根据实验数据分析而拟合出来的等离子体能量约束时间随实验参数的变化规律
2.1.97 能量损失时间energylosstime 等离子体(由于辐射或者其他机理)损失的能量相当于它的平均动能所需的时间
参见能量约束时 间(2.1.95)
2.1.98 tielemodes;EPMIs 增强粒子模型enhaneedpart 能够加速特定种类粒子的磁流体活动
2.1.99 嫡俘获 entropytrapping 通过使粒子的有序运动随机化的过程,把一个有序的粒子束俘获在某一磁场位形中,其结果使系统 的嫡增加
2.1.100 平衡时间eulbratiom ties 电子和离子热交换达到平衡所需的时间
2.1.101 快阿尔芬波fastAIfvenwave 存在于等离子体中的波
其频率范围较宽,其速度可与阿尔芬速度相比
2.1.102 有限热导率不稳定性finiteheatcomductivityinstability 在沿磁场方向存在有限热导的情况下,由横向压力梯度驱动的静电不稳定性
GB/T4960.9一2013 2.1.103 水龙带不稳定性fire-hoseinstabity 当粒子在磁场方向的能量大于垂直于磁场方向的能量时,在等离子体中产生的电磁流体力学不稳 定性
注，这种不稳定性是由于当等离子体沿着弯曲的磁力线运动时,有离心力作用于等离子体上所致,引起磁场分布整 体地前后振荡,当存在涉及整体等离子体大的各向异性时出现阿尔芬波不稳定性,当存在小的各向异性时发生 慢阿尔芬波不稳定性
2.1.104 鱼骨模fishbones 高能粒子驱动的磁流体动力学不稳定性(MHD),实验观测到像鱼骨形状的周期暴发信号
2.1.105 倒转不稳定性lipinstability 出现在具有反向俘获场的角向箍缩装置中的电磁宏观不稳定性
这时,相应等离子体电流的磁矩 与约束线圈产生的磁矩方向相反
因此,如果等离子体通过装置的中心平面,则将释放磁能
2.1.106 福克-普朗克方程Fokker-'lanekequation 考虑多重小角散射的动理学方程 2.1.107 磁场冻结frozenmagneticfiedl 在磁场中具有无限大电导率的流体的运动伴随有磁场的形变,就好像磁力线被冻结在流体中并带 -起移动 2.1.108 全波理论fllwavetheor 考虑波的各种行为(包括传播,吸收等)的一种理论
2.1.109 聚变 fusion 核聚变nucearfusionm 轻元素的原子核聚合在一起形成较重元素的原子核并释放出能量的核反应
最易实现的核聚变是 在氢的两个同位素(爪和爪)之间的反应
爪-爪核聚变反应所释放的大部分能量是由高速中子所带走 的
其余的能量则归于反应中产生的a粒子(氮核'He)
2.1.110 聚变三乘积fusiontripleproducet 等离子体密度、温度和能量约束时间的乘积
也称为三乘积(ripleproduct). 2.1.111 气体放电等离子体gasdisehargeplasma 在气体中施加电场,导致自然存在或引人的空间带电粒子被加速,当电场足够强时会导致“雪崩” 形成放电的等离子体状态
2.1.112 格拉德-沙夫朗诺夫方程Grad-Shafranovequationm 描述托卡马克(2.1.284)中等离子体宏观磁流体平衡的偏微分方程
因美国学者Grad和前苏联 学者Shafrano同时导出而得名
10
GB/r4960.g一2013 2.1.113 重力不稳定性gravitational instability G模不稳定性Gmdeinstability 等离子体在重力(或者某种等效惯性力)的作用下而出现横越磁力线滑移时,出现的电磁宏观不稳 定性
2.1.114 格林沃尔德密度Greenwalddensity 由美国学者格林沃尔德总结的托卡马克(2.1.284)中等离子体能达到的最高密度
它是托卡马克 中密度极限的一种量度
2.1.115 导向中心gudimng" center 导心 带电粒子在电磁场中运动时拉莫尔回旋轨道的中心 2.1.116 回旋动理学理论rrkinetietheosy 通过离子围绕磁力线的快速回旋运动与导心慢运动解耦来描述等离子体中低频行为的动理学理论 2.1.117 回旋弛豫效应Brelaxatonelret 利用磁泵增加等离子体中粒子能量的效应
其实现条件是;磁系调制周期接近于碰撞周期而远大 于粒子回旋周期
2.1.118 回旋弛豫加热grorelaxationheating 利用回旋弛豫效应加热等离子体的方法
2.1.119 H因子Hfaetor 等离子体在高约束模式(H模)下的约束时间与按低约束模式(1
模)定标定律估计的约束时间 之比
2.1.120 H-L转换IH-Ltransitionm 高约束模向低约束模的转换 2.1.121 H模H-mode 在磁约束核聚变装置等离子体中,随着辅助加热功率的上升,保持或改善的良好约束模式
2.1.122 混杂共振hybridresonanee 磁化等离子体中的一种共振,包括以等离子体频率为特征的平行聚束和以回旋频率为特征的粒子 垂直运动的两个方面
2.1.123 磁流体波hydromagnetiewave 磁场中在导电流体(液体或等离子体)中传播的物质波
2.1.124 理想内扭曲模idealinternalkinkmode 在托卡马克(2.1.284)中心区域的理想磁流体不稳定性
1
GB/T4960.9一2013 2.1.125 杂质impurits 聚变燃料(及其反应产物)和电子之外的其他粒子
2.1.126 radiationm 杂质辐射impurity 由杂质引起的能量辐射
2.1.127 杂质屏藏impurits screening 避免杂质进人等离子体采取的措施
例如;硅化、碉化以及锂化处理第一壁
2.1.128 等离子体环内侧形状inbardplsmashnye 等离子体大圆周内侧(靠近装置中心)的形状
它受最近的极向场线圈(通常也有中心螺线管)影响 很大
2.1.129 豆形凹度 iindentation 托卡马克(2.1.284)等离子体位形中具有“豆形”横截面内凹的度量
2.1.130 交换不稳定性interchangeinstability 槽型不稳定性fluteinstability 等离子体同磁场交换位置的磁流体动力学宏观不稳定性
2.1.131 内感intermalinduetanee 托卡马克(2.1.284)等离子体环单位长度上的自感,通常用符号来表示
2.1.132 内扭曲模internalkink 发生在等离子体中心区的磁流体动力学不稳定性
2.1.133 内模internalmode 发生在托卡马克(2.1.284)等离子体中心,其扰动不影响等离子体边界的磁流体动力学不稳定性
2.1.134 内部重联事件internalreomneetonevent;IRE 使磁力线撕裂并且重联成为不同拓扑形态的不稳定性事件
它使系统达到更低的能态,通常在球 形托卡马克(2.1.284)上可以观察到
2.1.135 内部输运垒 internaltransportbarrier;IB 等离子体内部自发形成的阻碍粒子和能量输运的屏障
2.1.136 acstie 离子声波 ion wave 在等离子体中,由离子惯性和电子压力结合而形成的纵向压缩波
2.1.137 离子伯恩斯坦波ionBernsteinwave 在离子回旋频率谐波下垂直于磁场传播的等离子体波 12
GB/r4960.g一2013 2.1.138 离子回旋电流驱动ioneyelotroncurrentdrive;IcCD 用离子回旋共振波产生的非感应电流驱动
2.1.139 电子回旋电流驱动eleetroneyeotroncurrent drte;kccD 用电子回旋共振波产生的非感应电流驱动
2.1.140 ronemission;ICE 1sehut 离子回旋发射 iOn 因为离子回旋运动而产生的电磁波辐射
2.1.141 离子回旋共振加热iom.eyelornreswantheating;cRn 其频率与离子回旋频率相匹配的射频波辅助加热手段
2.1.142 离子等离子体频率ionplasmafrequeney J" 在等离子体中离子的静电振荡频率
2.1.143 离子温度iontemperature 离子的动理学温度
单位为eV
2.1.144 离子波不稳定性ionwaveinstabilty 离子声不稳定性 acstieinstability i0n 离子等离子体振荡离子和电子之间沿磁力线相对运动)引起的静电微观不稳定性 2.1.145 各向同性等离子体isotropicplasma1 在各个方向上,具有相同性质(例如;密度,温度等)的等离子体 2.1.146 开尔文-亥姆霍兹不稳定性Kelvin-Hemhotzinstability 在具有不同速度流体间的界面上出现的静电宏观不稳定性
2.1.147 动理学不稳定性kinetieinstabilty 因为速度空间的不均匀性而引起的不稳定性
2.1.148 动理学压强kinetie pressure 由于组成等离子体的粒子的热运动而产生的动量密度 2.1.149 动理学理论kinetietheory 运用统计物理学原理研究等离子体的一种理论方法 2.1.150 扭曲不稳定性kinkinstability 导致等离子体整体扭拧的宏观不稳定性
13
GB/T4960.9一2013 2.1.151 扭曲模kinkmode 导致等离子体柱变形为扭结状的磁流体动力学不稳定性 2.1.152 克鲁斯卡尔极限Krskallimit 克鲁斯卡尔-沙弗拉诺夫极限Kruskal-Shafranolimit 产生扭曲不稳定性的环电流的极限值
2.1.153 L-转换L-Htransitionm 从低约束模向高约束模的转换
2.1.154 L模L-mode 在磁约束装置等离子体中,随着辅助加热功率的提高而约束变差的模式
2.1.155 朗道阻尼 Landaudamping 波在热等离子体中传播时,与速度接近于波的相速度V
的等离子体粒子相互作用而引起的阻尼 现象
2.1.156 朗缪尔频率L.angmuirfrequenesy 在电场作用下,电子作集体运动而引起的等离子体振荡频率
2.1.157 拉莫尔半径Larmorradius 回旋半径eyelotronradius 对于在磁场中作横向运动的带电粒子,将其轨迹投影在与磁场垂直的平面上的曲率半径
2.1.158 劳逊判据Lawsoneriterion 由劳逊导出的实现爪爪受控核聚变的判据
即等离子体温度大于1亿度(10keV),等离子体密度 和等离子体能量约束时间的乘积大于2×10"ms
2.1.159 力线束缚lineting 1ofthelineofforce 磁力线束缚tyingdown 当等离子体中的磁力线指向导体壁时出现的一种效应
因为磁力线不能迅速穿过导体,于是,就能 对等离子体的交换不稳定性起稳定作用
2.1.160 锁模 lockedmodes 旋转的磁流体模的频率被锁定的状态 2.1.161 损失锥 l0Secone 磁镜位形中,平行速度和垂直速度比大于一定值时,带电粒子可以穿越磁镜损失,这个比值的阔值 在速度空间坐标中呈现一个锥形
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GB/r4960.g一2013 2.1.162 损失锥不稳定性loseconeinstabllty 在开端系统中,由于损失锥内等离子体产生电荷不平衡,而出现的静电微观不稳定性
2.1.163 低比压等离子体low-heaplema" 比压值()一般为00.01的等离子体 2.1.164 低混杂波lowerhybridwave LH波 其频率处于离子与电子回旋频率之间的射频波
它具有平行于磁场的电场分量,因此,它可以加速 沿磁力线移动的电子
2.1.165 低能磁场区lowfieldside 环形磁约束装置中,外侧场强比内侧场强低的区域,亦称为低场区
2.1.166 低温等离子体 lowtemperat "atureplaSma 电子温度范围在10'K10K,比受控核聚变等离子体温度低得多的等离子体
从热力学平衡看
包括热平衡等离子体(电弧等离子体、化学燃烧等离子体等)和非热平衡等离子体(冷等离子体、辉光放 电等)
2.1.167 宏观不稳定性maeroinstabilty;maeroscopieinstability 等离子体不稳定性的一种类型,只涉及在位形空间中的运动,把等离子体视为整体而采用单流体模 型的磁流体动力学描述,或采用多流体模型和标量压强能相当近似地描述的等离子体不稳定性
2.1.168 磁约束magnetieconlfinement 利用适当位形的磁场把等离子体约束在有限区域之内
2.1.169 磁岛magneticislands 在非理想等粒子体中,当两个平行但方向相反的磁场靠得很近时,垂直磁力线方向的任何扰动都有 可能使磁力线相对等离子体滑动而产生重叠,甚至在两个反向平行场间形成闭合磁力线
由这些闭合 磁力线所包围的磁场空间
2.1.170 磁马赫数magneticMMachnumber 磁流体中速度与流体中阿尔芬波速度之比的无量纲数
2.1.171 磁镜位形magneticmirrorconliguration 由连接两个相同的磁场线圈形成的磁场位形.它具有能使磁力线会聚的较强场强的区域
一个向 磁力线会聚区运动的粒子,如果平行于磁场的能量(E)与垂直于磁场的能量(E)之比满足下列关系， 见式(1),将被反射回来
E/EI
GB/r4960.g一2013 2.1.183 microinstabiliti 微观不稳定性 stability ties;microscopicinst 等离子体不稳定性的一种类型,涉及速度空间中的变化,不能用磁流体动力学描述,其特征长度类 似于粒子拉莫尔半径
2.1.184 comie BG ration 平均极小B位形 Rur nminimumaverage！ 在环形系统中,沿着一条磁力线在平均的意义上实现最小B的磁场位形
2.1.185 极小B位形minimumBconfigurationm 等离子体约束技术中的一种位形
在这种位形中等离子体处在最小磁势的区域中
在离开该区的 所有方向上,磁场强度都是随着离开所约束的等离子体的距离的增大而增强
这种位形有利于稳定性
2.1.186 等离子体小半径 minorradius 等离子体截面在赤道面上水平尺寸的一半
在等离子体分布范围内,离等离子体中心的径向距离
参见等离子体几何位形(2.1.220) 2.1.187 磁镜不稳定性mirrorinstabilits 在磁镜位形中,当等离子体粒子在垂直于磁场方向的能量分量大于纵向能量分量时,可能出现的电 磁微观不稳定性
此时,粒子将集聚在磁镜之间的中心平面上
结果,由于中心平面中的等离子体压强 的作用使磁力线膨胀,使磁镜比增大
这又进一步增强了粒子在中心平面的集聚
当等离子体能量足 够大时,磁场膨胀的速度加快,并且变得不稳定
2.1.188 磁镜比 mirrorratio 在磁镜位形中,在轴上磁场最强的磁场强度B
与轴上最弱的磁场强度B之比,见式(2 R=Bm/B 这个比值表示了磁镜的约束性能
2.1.189 模数modenumber 不稳定性模式在一定空间尺度内的周期数
2.1.190 巨形锯齿monstersawteeth 发生在托卡马克(2.1.284)等离子体中心,具有锯齿状振幅变化的大尺度内部磁流体动力学扰动
2.1.191 边缘的多面非对称辐射 mutifaeedasymmetrieradiationfromtheedge;MIARFE 边缘的多面形状非对称辐射(MARFE)通常形成在等离子体环的内侧边缘
当等离子体边缘密度 高时,有时会形成一个冷的,强辐射等离子体的环向对称带
起因是沿边缘磁力线流动的功率和辐射的 局部功率损失之间的不平衡
MARFE在时标10ms100ms内迅速增长,但它能持续数秒
在某些 情况下,MARFE导致破裂
而在另一些情况下,其主要后果是减小边缘密度
2.1.192 ation 多极几何位形mtipoegwumtrcomtigeum 由固定在支架上或漂浮于环中的几个载平行电流的导体环组成的环形位形
这些环形电流产生多 极磁场(n=2为四极场,n=4为八极场),多极磁场叠加在初始约束磁场上,可以产生平均极小磁场位 形
例如,约飞棒形成的位形
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GB/T4960.9一2013 2.1.193 负质量不稳定性negatiemassinstability 由磁场不均匀性引起的静电微观不稳定性
如果粒子的角向运动中馈人能量,其轨道直径和旋转 周期都增大
因此,正角向方向的力,使粒子产生相位滞后和角向聚束
粒子的行为,好像它们具有负 的质量一样,在外力的相反方向上产生位移
2.1.194 新经典撕裂模neoelassiealtearingmode;NTM 由撕裂模产生的磁岛扰动使自举电流发生改变,这进一步放大磁岛并使约束变坏,甚至导致破裂
2.1.195 新经典理论ne0-classiealtheory 加人环形效应修正的经典碰撞等离子体输运理论
2.1.196 新经典输运 ne0-elassicaltransport 在环形磁约束系统中,考虑了等离子体环效应的经典输运理论
由于环效应的存在,等离子体依照 带电粒子碰撞频率分为碰撞频率高的流体区,碰撞频率低的俘获粒子区(香蕉区)和两者之间的过渡区， 即平台区
新经典理论确定输运系数时,考虑到磁场的环形位形并包括库仑碰撞效应,输运系数一般是 对磁面平均后的等效输运系数
2.1.197 中性拖曳不稳定性neutraldraginstability 由下述原因产生的静电宏观不稳定性;运动着的等离子体,与周围的中性气体之间的摩擦,使作用 在离子和电子上的拖曳力有所不同
这种差异又导致电荷分离
它产生的横向电场,使等离子体横越 磁场偏转
2.1.198 中性化等离子体neutralizedplasma" 没有净电荷的等离子体
2.1.199 非圆截面non-eireularerossseeton 垂直高度比水平宽度大的等离子体截面
2.1.200 零点nwpoint 偏滤器位形中磁场为零的X点
2.1.201 开端磁位形openmagneticeonfiguration 磁力线在等离子体区外闭合的磁位形
这种位形包括有磁镜位形、会切位形和混合位形 2.1.202 运行点operatingpoint 运行空间中的特定点
2.1.203 运行空间operatingspaee 由n个参数确定的空间中的一系列可稳定运行区域
2.1.204 优化剪切opimiedsheiur 通过调节电流分布可以改善托卡马克(2.1.284)约束性能的剪切位形 18
GB/r4960.g一2013 2.1.205 参量不稳定性parametrieinstabilty 在等离子体中,振幅超过某一值的调制波通过模稠合相互作用而使另外的波出现的非线性不稳 定性
2.1.206 粒子约束时间partieleconfinementtime 表征参与热核反应的粒子在特定区域约束性能的特性参量,在数量级上它等于当源项不存在时粒 子数损失到它的(1/e)倍时所需要的时间
2.1.207 rticles 通行粒子 passingpart 环形磁约束装置中,未进人“香蕉轨道”而被捕获的粒子
2.1.208 台基物理pedestalphysies 出现在H模中磁分界面之内的输运屏障,其边界等离子体的陡峭压强剖面呈现类似建筑物支柱的 台基形状
2.1.209 剥离模pelnmle 当等离子体边缘处的电流密度为非零时存在的边缘MHD不稳定性
与ELM也有关系
2.1.210 普费尔施-施吕特尔状态Pfirseh-Sehwlueterregime 托卡马克(2.1.284)等离子体中的一种输运状态,其特征是平均自由程比连接长度短
在此状态中 扩散系数为经典值的倍(此处安全因子q大于或等于1). 2.1.211 箍缩效应pinehefet 当等离子体中沿轴向通过电流时,产生极向磁场,该磁场向内的径向电动力使等离子体在径向受到 压缩的效应
2.1.212 等离子体plasma" 正负电荷相等的由电子和被电离原子的核及中性粒子组成的混合体系 2.1.213 等离子体化学pasmachemistry 研究由等离子体诱发的,或在等离子体环境下发生的化学过程的学科
注，等离子体中存在各种化学活性很强的粒子,从而引发在一般条件下不易发生的化学反应,利用这些化学过程可 以对物质进行处理和合成新材料 2.1.214 等离子体约束plasmaconfinement 高温等离子体因受其内部压强的作用要向四周散开,同时能量会损失,若等离子体再与器壁相碰 它的温度就会急剧下降,因此必须用某种方法将这团高温等离子体维持住,使其有足够的时间进行热核 聚变反应
2.1.215 等离子体电流plasmaeurrent 等离子体中的带电粒子的集体定向运动
在托卡马克(2.1.284)中值环向流过等离子体的电流
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GB/T4960.9一2013 2.1.216 等离子体扩散与迁移pasmadrwtin.amdmbilitsy 由等离子体密度梯度和电场的作用造成的输运
注:无磁场时等离子体中有起因于密度、速度、温度和静电势梯度的粒子,动量、能量和电荷的4种输运,它们分别 导致粒子的扩散、黏滞性、热传导和迁移
在有磁场时,等离子体中存在着机制更为复杂的扩散、黏滞性、热传 导和迁移过程
2.1.217 等离子体拉长度plasmaeongation 等离子体横截面的高宽之比
2.1.218 uilibrium" 等离子体平衡plasmaequ 具有一定分布和几何位形的达到电磁力和热压力平衡的一种等离子体状态
2.1.219 等离子体频率plasmarrequeney 在相对固定的离子对电子空间电荷的吸引所产生的恢复力的作用下,电子集体运动所引起的等离 子体振荡的自然频率
注:此频率正比于电子密度的平方根
2.1.220 等离子体几何位形plasageometry 等离子体截面的位置和形状
参见等离子体大半径(2.1.181、等离子体小半径(2.1.186)、环径比 2.1.18),拉长比(2.1.92)和三角形变(2.1.290 2.1.221 等离子体不稳定性 instabhility plasma 在等离子体内出现某种扰动时,如果扰动的强度随时间而增长,则等离子体具有不稳定性
等离子 体不稳定性分为流体不稳定性和动力学不稳定性,也可分为宏观不稳定性和微观不稳定性
2.1.222 等离子体中性与德拜屏蔽plasaneutralityanddebyeshied 没有外部扰动时,等离子体中空间电荷分别相互抵消,是宏观电中性的,称等离子体电中性
偏离 电中性会产生很强的电场,使电荷偏离极快得到纠正,故电场作用于一定距离内,此距离外电场被屏蔽
2.1.223 等离子体振荡 plasmaoscillation 等离子体中由于各种原因产生电荷分离后,其电子与离子围绕其重心振荡的现象
由于离子比电 子重得多,通常是电子作振荡运动而离子近乎静止
这种振荡是等离子体最基本的固有特征,其振荡频 率亦称朗缪尔频率
振荡时粒子动能与静电位能不断交换直至碰撞或其他阻尼使能量耗散
振荡频率 只与粒子密度有关,而与粒子温度无关
2.1.224 等离子体参数plasmaparameters 表征等离子体特性并能在实验上确定的物理量
例如;密度,温度,电流、约束时间以及比压值等
2.1.225 等离子体压强plasapressure 等离子体密度和温度的乘积
在磁约束装置中,利用磁力平衡的这种向外压力
2.1.226 等离子体分布plasmaprofiles 等离子体截面上的参数分布剖面(常为电子或离子的密度和温度径向分布)
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GB/r4960.g一2013 2.1.227 等离子体纯度plasmapurity 表示等离子体被燃料(爪和爪)以外的物质污染的程度
可能污染等离子体的杂质主要来自器壁， 亦可来源于燃料中的杂质或聚变反应产物(例如,氨)
2.1.228 等离子体辐射plasmaradiatiomm 从等离子体中发射的电磁辐射,主要包括线辐射、符合辐射和韧致辐射 2.1.229 rotation 等离子体旋转pasma 沿环向和极向方向等离子体的旋转
2.1.230 等离子体鞘plasnasheath 电中性的等离子体和与它接触的固体表面之间形成的过渡区
尽管等离子体本身差不多是等电位 区,但等离子体鞘内具有强电位梯度,并不保持电中性
也称为鞘(sheath). 2.1.231 等离子体激波pasma shockwave 在等离子体中,由压缩波形成的速度、压强、密度、温度或磁通量的间断面,以大于阿尔芬速度(相对 于还未被它穿透的等离子体)的传播
根据激波能量耗散过程的性质,可分为磁流体动力学激波和无碰 撞激波
2.1.232 等离子体温度plasmatemperature 离子或电子随机动能的度量,通常以K(热力学温度)或电子伏(动理学温度)为单位
2.1.233 等离子体体积plasm1avolume 磁约束装置中被约束的等离子体容积
2.1.234 等离子体波plasmawave 包括组成等离子体的粒子和电磁场的振荡在内的等离子体扰动的传播
2.1.235 等离子体团plasmoid 电子、离子和中性粒子的单个聚团,其存在时间比粒子间碰撞时间长很多倍
2.1.236 坪区plateauregions 等离子体碰撞的一个区间,其有效库仑碰撞频率等于或大于极向渡越频率,但是平均自由程长度小 于连接长度
在这种状态下,输运系数与碰撞频率无关
2.1.237 极向比压值poloidalbeta,betapoloidal 等离子体极向比压值(,)是等离子体压强与极向磁压强之比
通常作为电流对等离子体约束能力 的量度 2.1.238 pootdaldiretion" 极向 在等离子体横截面上环绕磁轴的方向
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GB/T4960.9一2013 2.1.239 极向场poloidalfield;PF 由环向电流产生的沿极向方向的磁场
主要用于等离子体的平衡和约束
2.1.240 功率阔值powerthreshold 通常指发生低约束模到高约束模(LH)转换所需要的最低加热功率值
2.1.241 分布poile 等离子体参数在横截面上随磁通量面的变化 2.1.242 雪伍德计划 rojeeSherwoodl P 20世纪50年代和60年代期间美国受控聚变规划
2.1.243 鹰声波pseudosonicwaves 离子和电子位移迷度几乎相等时的低频离子波其相速度与颗率无关,即没有色散
这些波类似于 普通介质中的声波,但不同的是,非中性化形成的空间电荷电场会使离子和电子的集体运动之间产生 耦合
2.1.244 安全因子极限qlimit q极限 保证托卡马克(2.1.284)稳定运行所需要的边界安全因子的最低值
在托卡马克中,这个值通常大 于2
2.1.245 辐射功率 madiautedpower 等离子体中通过多种机制辐射出的功率,包括线辐射、韧致辐射和同步加速器辐射等
2.1.246 射频波 radiofrequencywave RF波 频率范围主要在20MHz一200GHz之间的电磁波
射频波常用于提供等离子体辅助加热和电流 驱动
参见射频加热(2.2.118)
2.1.247 斜降时间 ramp-downtimme 停止等离子体并熄火所需的时间,包括等离子电流的减小和随后的等离子体温度降低
2.1.248 斜升时间ramp-uptime 启动等离子体并加热到点火温度所需的时间
包括等离子体温度的升高和随后的等离子电流增大
2.1.249 复合系数reeombinatoncoefrieient 单位体积中正离子与电子或负离子的复合率除以正离子密度和电子(或负离子)密度之积
2.1.250 复合辐射recombinationradiation 离子与电子复合时产生的辐射
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GB/r4960.g一2013 2.1.251 再循环reeyeling 等离子体中逃逸出来的粒子会进人面向等离子体的材料,并再次放出,返回等离子体的过程
2.1.252 电阻气球模resistiveballooningmodes 存在电阻效应时表现为不稳定的一类气球模,它在没有电阻时可能是稳定的
2.1.253 电阻不稳定性resistiveinstability 由于等离子体的有限电导率而引起的不稳定性
2.1.254 电阻壁模resistivewamodle;RwM 存在于非理想导体壁条件下的外扭曲磁流体不稳定性,它随着磁场穿透壁的时间增长,通常需要使 用外部控制线圈来控制
2.1.255 共振磁扰动resomantmagneticperturbation;MP 与不稳定性时空结构(或频率和相位)相匹配的外加磁扰动
2.1.256 波纹ripple 因托卡马克(2.1.284)中环向场线圈的有限个数引起环向磁场值的周期性变化 2.1.257 旋转变换rotationaltransform 在大多数环形位形约束磁场中,从横截面内某一点出发的磁力线,绕大环一周后不回到出发点,而 相交此横截面于另一点,绕大环一周后的交点与初始点相对于磁轴转动的角度称为旋转变换
2.1.258 逃逸电子runawayeleetrons 等离子体中从外加电场获得动量的速率大于因碰撞损失动量的速率而脱离热平衡的电子
由于碰 撞截面随速度增大而降低,这些电子会被持续加速
2.1.259 安全因子 safetyfactor 旋转变换的倒数,是环形装置中磁力线螺旋旋转程度的一种量度
稳定的等离子体平衡要求安全 因子的值大于1
2.1.260 腊肠不稳定性sausageinstability 在有强轴向电流的等离子体柱中,可能发生的磁流体动力学不稳定性
由于某种扰动使磁化等离 子体柱某些地方收缩,截面变细
由于电流产生的极向磁场与等离子体半径成反比,使该处磁场增强， 而增强的磁场将进一步压缩等离子体,使该处的柱半径继续缩小,等离子体柱变成腊肠形状,最后将等 离子体柱切断
2.1.261 锯齿sawtooth;sawteeth 等离子体中心温度和密度的周期性张弛振荡,在软X射线的测量信号上表现为锯齿状
2.1.262 锯齿崩塌 sawtoothcrash 锯齿活动中托卡马克(2.1.284)芯部局部破裂,中心温度快速崩塌的现象 23
GB/T4960.9一2013 2.1.263 刮削层scrap-ofrlayer;SsoL 等离子体边界的一个区域,这个区域在等离子体最后一个封闭磁面之外
2.1.264 螺旋不稳定性 srew instability 正柱螺旋不稳定性psittve stability -columnscreins 在有强纵向(轴向)磁场的等离子体柱中,当存在轴向电场时,对密度的螺旋形扰动而出现的静电宏 观不稳定性
注;轴向电场使得这种螺旋形的电子云和离子云沿磁力线向相反方向运动,导致电荷分离
由于螺旋对称性,使空 间电荷产生的电场是角向的,这个角向电场引起径向电漂移,使得密度扰动增长,便出现不稳定性 2.1.265 第二稳定性 stability secOnd 气球模在等离子体压强梯度超出第一稳定区域时重新达到稳定的性质
2.1.266 第二稳定性区secondstabilityregime 在高等离子体压强下气球模仍然处于稳定的区域,其等离子体压强高于第一稳定区压强极限
2.1.267 分界面separatrix 使与壁相交的磁力线(开放力线)和不与壁相交的封闭磁力线(封闭线)分开的边界
2.1.268 分界线点separatrixpoints 分界线上极向磁场为零的点
2.1.269 定标律ealime lawS 表示各种等离子体参数(例如;约束,功率闵值等)随托卡马克(2.1.284)运行条件变化的经验或半 经验的表达式,它是通过大量实验数据总结出来的
2.1.270 螺旋箍缩 Screw "pimcth 螺旋箍缩是一种0箍缩,其中轴向电流产生极向磁场,加上纵向场,形成一种螺旋场位形 2.1.271 单流体模型singlefluidmodel 将等离子体作为一种磁化的导电流体,而不区分电子和离子的不同行为的模型 2.1.272 单零平衡singlcnleqihrim 参见双零平衡(2.1.67). 2.1.273 仿星器stellarator 用外部螺旋线圈产生极向磁场的环形磁约束装置[不同于托卡马克(2.1.284)利用等离子体电流产 生极向场
有多种不同的仿星器位形,参见螺旋器(2.2.54)以及先进的螺旋仿星器(2.2.51)
2.1.274 随机加热sehasticheting 在非均匀约束磁场中,由于在每个点上与磁场垂直的电场的作用而引起的无碰撞等离子体加热,像 本底噪声随时间无规律变化那样
这类加热是由于电场达到粒子的回旋频率或其谐波的频率时发生回 24
GB/r4960.g一2013 旋共振所致
2.1.275 超阿尔芬速度sperAIfvenieveloeity 速度大于阿尔芬速度,是与磁流体动力学行为有关的典型速度
在托卡马克(2.1.284)中高能粒子 具有超阿尔芬速度
2.1.276 超热辐射superthermalradiationm 不是由热粒子,而是由高能粒子在回旋频率范围内产生的电磁辐射
2.1.277 环形阿尔芬本征模toroidalAIfveneigenmodes;TAEmodes 由于环形效应引起的阿尔芬间隙模
2.1.278 撕裂模不稳定性tearingmodeinstabiltty 由于等离子体中电流存在耗散效应,而使磁力线不再冻结而物质可横越磁场而发生的电磁宏观不 稳定性
2.1.279 netieislands 撕裂磁岛tearing ngmagn 由撕裂模引起的,改变原约束磁场的拓扑形态而形成的“岛状”结构
2.1.280 撕裂模tearingmode 在托卡马克(2.1.284)中理论上预言的一类电阻磁流体动力学不稳定性
已在实验上被肯定
参 见撕裂模不稳定性(2.1.278)
.1.281 2 lprtieles 热粒子thermal 处于热平衡状态的例子(区别于远高于热平衡的高能粒子). 2.1.282 热核聚变thermalnuelearfusionm 利用高温实现聚变的反应
2.1.283 0箍缩theta-pineh 利用极向电流和轴向磁场约束圆柱形几何位形中的等离子体的一种磁约束概念
2.1.284 托卡马克Tokamak 环流器 意为环形真空磁室,托卡马克一词来自俄语的单词缩写
注:其磁场是由环形面上的螺旋形力线构成的,由外部场线圈和等离子体自身电流产生
迄今是在等离子体的磁 约束研究中最成功的装置类型
2.1.285 输运垒transportbarrier 在某种运行模式下(例如,H模),可能存在一个低输运区域,它对应于陡的压强梯度
这样的区域 被称为输运垒
2.1.286 输运矩阵系数transportmatrixcoefrieient 描述等离子体各种输运过程的系数
25
GB/T4960.9一2013 2.1.287 输运定标 transportscaling 用经验的或理论的方法将输运系数表示成若干等离子体参数的函数
2.1.288 俘获粒子trappedlparticles 环形磁约束装置中,由于能量和磁矩守恒,不能沿环向通行,被限制在一定的区域内往返运动的 粒子
2.1.289 俘获粒子不稳定性trappetpartileinstabilty 在环形位形中,由俘获粒子效应引起的不稳定性
2.1.290 三角形变triangularity 等离子体截面的三角变形程度的一种量度
参见等离子体几何位形(2.1.220)
2.1.291 三阿尔法过程triple-alphapreess 将3个氨核(阿尔法粒子)结合成一个碳核的聚变反应
2.1.292 特罗荣比压极限Iroyonbeta imit 参见鼻极限(2.1.24).
2.1.293 湍流加热turbulentheating 通过湍流效应使将粒子的定向有序运动能量转换成无规运动的热能,而使等离子体加热的方法
其能量转换过程是由于激发各种微观不稳定性所致,湍流加热过程很快,但也可能引起粒子和能量的反 常损失
2.1.294 湍流输运turbulenttransport 由等离子体湍流导致的输运
2.1.295 双流体模型和多流体模型two-nuidmodelandmulti-uidmode 将等离子体表示成相互作用的电子和离子以及杂质离子等组成的流体的一组方程
参见单流体模 型(2.1.271)
在考虑到杂质效应时就变成多流体模型
2.1.296 双流不稳定性two-streaminstabilit 两种粒子流的速度分布峰值相差较大时能发展起来的不稳定性
例如,通过冷等离子体的高能电 子流能够激发依靠消耗电子动能而快速增长的离子波
2.1.297 univyersalAIfve-wave 普适阿尔芬波不稳定性 instability 由于阿尔芬波和漂移波之间的共振而产生的电磁普适漂移不稳定性
2.1.298 速度空间不稳定性veloeityspaceinstabilit 因粒子速度分布偏离热平衡状态而引起的一类不稳定性
2.1.299 t;VDE 垂直位移事件ertieldisphacementeemt 整体等离子体在偏离其平衡位置向上(或向下)运动期间发生的不稳定性事件
高拉长比的等离子 26
GB/r4960.g一2013 体更有发生这种事件的倾向
2.1.300 伏拉索夫方程Vlasovequationm 描述碰撞平均自由程远大于系统特征长度时的高温等离子体的动理学方程 2.1.301 环电压votageloop 由欧姆变压器驱动的,用以建立托卡马克环电流的电压
2.1.302 哨声波whistlerwave 在等离子体中沿着平行于磁场方向传播的、频率低于电子回旋共振频率的右旋圆偏振波
2.1.303 nstabilitsy 哨声波不稳定性whistlerwae 由于电子与哨声波交换能量而引起的电磁微观不稳定性
它类似于阿尔芬波不稳定性,但是,它在 接近于离子回旋频率的频区(此时,绝热不变性消失)出现
在固态等离子体中,相应的不稳定性称为螺 旋波不稳定性(helicon instability)
wae 2.1.304 x点x-point 参见单/双零(2.2.122). 2.1.305 有效电荷数z-efreetive Zm 等离子体的等效电荷数
Z.是等离子体杂质含量的一种量度
对于纯DT等离子体,Z4=1.0. 2.1.306 2箍缩z-pineh 沿轴向(Z向)流动的等离子体电流将等离子体约束在圆柱形几何位形中的磁约束概念
2.2工程 2.2.1 空芯变压器aircoretransformer 不采用铁芯,原边采用线圈和副边为等离子体的变压器
2.2.2 辅助加热功率auxiliaryheatingpower 辅助加热的功率 注;通常提及的被等离子体吸收的功率和与辅助加热系统注人的加热功率会有不同 2.2.3 阻隔部件bartleelement 为限制偏滤器空间和主真空室空间之间的粒子相互传导而设的阻挡部件
2.2. 4 平衡燃烧balaneeburning 聚变a粒子和外部电源的等离子体加热与传导,对流和辐射等引起的等离子体损失之间的稳态 平衡
2.2.5 束线beamines 特指一段位于中性束源与等离子体圆环面间的输运管道结构(包含中性化区、,离子偏离及大体积抽 空等设备部件)
束线是中性束注人器的重要组成部分 27
磁约束核聚变：GB/T4960.9-2013解析
磁约束核聚变是一种实现核聚变反应的技术，它利用强大的磁场将气体加热至等离子态，并通过磁场约束等离子体来维持反应。相较于其他核聚变技术，磁约束核聚变具有稳定性高、可控性强等优势，因此被广泛地应用于聚变反应堆中。
GB/T4960.9-2013标准中磁约束核聚变的定义
GB/T4960.9-2013是一项关于核科学技术术语的标准，其中第9部分详细阐述了磁约束核聚变的定义和相关术语。
该标准指出，磁约束核聚变是指利用磁场将气体加热至等离子体状态，并通过磁场约束等离子体来维持反应的核聚变技术。
磁约束核聚变的原理
磁约束核聚变的原理基于等离子体物理学。当气体被加热至极高温度时，其电子脱离原子核形成等离子体。这些自由电子会在磁场中运动并产生电流，从而产生磁场。随着磁场不断增强，等离子体逐渐被约束在一个狭窄的区域内，这样就能够实现核聚变反应。
磁约束核聚变在聚变反应堆中的应用
目前，磁约束核聚变被广泛地应用于聚变反应堆中。聚变反应堆是一种能够模拟太阳中的聚变反应来产生能量的装置。其中，磁约束核聚变技术被用于控制等离子体并维持反应的稳定性和可控性。
同时，磁约束核聚变技术也面临着一些挑战。由于聚变反应需要极高的温度和压力，因此需要使用大量的能量来维持反应。此外，磁约束核聚变技术还需要解决等离子体泄漏、能量损失等问题。
结论
本文介绍了磁约束核聚变技术在GB/T4960.9-2013标准中的定义、原理以及其在聚变反应堆中的应用情况。虽然磁约束核聚变技术具有稳定性高、可控性强等优点，但仍需要进一步解决能源损失等问题，以满足未来能源需求。
